一文系統(tǒng)了解X射線(xiàn)衍射（XRD）原理及應(yīng)用
更新時(shí)間：2026-03-03 | 點(diǎn)擊率：54
簡(jiǎn)單來(lái)說(shuō)，X射線(xiàn)衍射（X-ray Diffraction，XRD），是一種通過(guò)對(duì)材料進(jìn)行X射線(xiàn)衍射，分析其衍射圖譜（衍射峰的位置、強(qiáng)度和寬度），獲得材料的成分、材料內(nèi)部原子或分子的結(jié)構(gòu)或形態(tài)等信息的表征手段。
下面分別從XRD的原理、結(jié)構(gòu)、分析方法詳細(xì)介紹
關(guān)于X射線(xiàn)的發(fā)現(xiàn)與研究，是理解其諸多表征技術(shù)（XRD、XPS、XAFS等）的基礎(chǔ)。所以，先簡(jiǎn)單介紹一下X射線(xiàn)的早期探索歷程。1895年，倫琴在研究陰極射線(xiàn)管時(shí)，發(fā)現(xiàn)管的陰極能放出一種有穿透力且肉眼看不見(jiàn)的射線(xiàn)。由于其本質(zhì)對(duì)當(dāng)時(shí)人們而言是一個(gè)“未知數(shù)"，故稱(chēng)為X射線(xiàn)。也由此，展開(kāi)了對(duì)X射線(xiàn)的廣泛研究。由于X射線(xiàn)的重大意義和價(jià)值，所以人們又以它的發(fā)現(xiàn)者的名字為其命名，稱(chēng)之為倫琴射線(xiàn)。
1908年~1911年，Barkla發(fā)現(xiàn)：物質(zhì)被X射線(xiàn)照射時(shí)，會(huì)產(chǎn)生次級(jí)X射線(xiàn)。次級(jí)X射線(xiàn)由兩部分組成，一部分與入射的初級(jí)X射線(xiàn)性質(zhì)相同，另一部分則完QUAN由被照射物質(zhì)的元素種類(lèi)決定，即每種元素都能發(fā)出各自的“指紋"譜線(xiàn)，即特征X射線(xiàn)（也叫標(biāo)識(shí)譜）。同時(shí)，還發(fā)現(xiàn)不同元素對(duì)X射線(xiàn)的吸收能力隨能量變化呈突變式跳躍，即存在特定的吸收限。這些發(fā)現(xiàn)初步揭示了X射線(xiàn)與物質(zhì)相互作用的復(fù)雜性：X射線(xiàn)不僅能穿透物質(zhì)，還能與物質(zhì)發(fā)生相互作用，如激發(fā)效應(yīng)（被照射物質(zhì)會(huì)發(fā)出特征X射線(xiàn)）；吸收效應(yīng)（每種元素對(duì)X射線(xiàn)的吸收不是連續(xù)的，存在特定的吸收限）。真正將X射線(xiàn)引入晶體微觀世界大門(mén)的，是1912年馮·勞厄的開(kāi)創(chuàng)性實(shí)驗(yàn)。他基于晶體晶格常數(shù)與X射線(xiàn)波長(zhǎng)相近的直覺(jué)，讓X射線(xiàn)透過(guò)CuSO4晶體，在照相底片上形成對(duì)稱(chēng)分布的若干衍射斑點(diǎn)，稱(chēng)為勞厄斑（如圖1.1所示）。該發(fā)現(xiàn)成功證明了X射線(xiàn)是一種電磁波，更重要的是，它顯示出X射線(xiàn)波長(zhǎng)與晶體內(nèi)部原子周期排列之間的內(nèi)在聯(lián)系，即晶體可作為X射線(xiàn)的天然光柵。
就在勞厄的工作發(fā)表后不久，布拉格父子對(duì)此作出了更簡(jiǎn)潔深刻的解釋。他們將勞厄斑視為晶體中特定原子面簇對(duì)X射線(xiàn)的“反射"結(jié)果，并提出著MING的布拉格定律。該定律不僅能很好解釋勞厄斑的形成，更構(gòu)建了利用衍射幾何關(guān)系反推晶體原子層間距d的定量橋梁。（后面詳細(xì)介紹）
緊隨著理論突破，實(shí)驗(yàn)研究也迅速推進(jìn)。1913年~1914年，莫萊特系統(tǒng)研究了多種元素的特征X射線(xiàn)光譜，發(fā)現(xiàn)特征譜線(xiàn)的頻率與原子系數(shù)Z之間存在線(xiàn)性關(guān)系，即莫萊特定律。這一工作不僅從更深層次確立了元素周期律，也使得X射線(xiàn)特征光譜成為鑒定元素成分的工具。同年，埃瓦爾德提出倒易點(diǎn)陣概念與反射球構(gòu)造方法，為理解和計(jì)算晶體衍射方向提供了更強(qiáng)大的幾何工具。XRD表征技術(shù)的本質(zhì)，是利用X射線(xiàn)的波動(dòng)性及其與晶體內(nèi)周期排列原子的相互作用，通過(guò)分析衍射信號(hào)在空間中的分布，來(lái)反推物質(zhì)內(nèi)部原子排列的信息。其原理可分解為以下幾個(gè)物理過(guò)程：（1）X射線(xiàn)的產(chǎn)生。 由于X射線(xiàn)是高能電磁波，所以必由高能過(guò)程產(chǎn)生。而X射線(xiàn)產(chǎn)生的原理，在于高速運(yùn)動(dòng)的電子突然減速，其動(dòng)能以X射線(xiàn)的形式釋放出來(lái)。如早期倫琴的研究，X射線(xiàn)可通過(guò)高速電子轟擊金屬靶材產(chǎn)生；又比如同步輻射，是由被加速的電子在磁場(chǎng)偏轉(zhuǎn)力作用下做圓周運(yùn)動(dòng)，在圓周切線(xiàn)方向產(chǎn)生包括從紅外至硬X射線(xiàn)各個(gè)頻段的輻射（圖1.2）。
在XRD衍射儀器中，X射線(xiàn)的產(chǎn)生由X射線(xiàn)管完成。如圖1.3所示，X射線(xiàn)管實(shí)質(zhì)上就是一個(gè)內(nèi)部高度真空的二極管，加熱的鎢絲陰極發(fā)射熱電子，在高壓電場(chǎng)（通常為20~60kV）作用下加速定向運(yùn)動(dòng)，轟擊陽(yáng)極金屬靶（如Cu、Mo、Co等）。當(dāng)高能電子使靶材原子相互作用時(shí)，便會(huì)輻射出X射線(xiàn)。
輻射出的X射線(xiàn)可以分為連續(xù)X射線(xiàn)和特征X射線(xiàn)兩類(lèi)。如圖1.4所示。這兩類(lèi)射線(xiàn)是基于兩種不同的機(jī)制產(chǎn)生的。
連續(xù)X射線(xiàn)是具有連續(xù)波長(zhǎng)的X射線(xiàn)，是高速電子轟擊陽(yáng)極金屬靶時(shí)，電子在與靶原子碰撞中突然減速，損失的能量以X射線(xiàn)形式釋放出來(lái)的。這是連續(xù)X射線(xiàn)的經(jīng)典物理學(xué)解釋。這種X射線(xiàn)的能量連續(xù)分布，與可見(jiàn)光類(lèi)似，也叫多色X射線(xiàn)。
如圖1.5所示，實(shí)驗(yàn)指出連續(xù)X射線(xiàn)具有以下特點(diǎn)：射線(xiàn)從最小值λ0（稱(chēng)為短波極限）長(zhǎng)波方向伸展，強(qiáng)度在λm處有一最DA值。在一定條件下，連續(xù)X射線(xiàn)譜的強(qiáng)度分別與管電流i、管電壓V以及靶材原子序數(shù)U有關(guān)。
不過(guò)實(shí)際上哈，目前還沒(méi)有一個(gè)簡(jiǎn)潔理論可以對(duì)連續(xù)光譜變化的現(xiàn)象給予全面的解釋?zhuān)珣?yīng)用量子理論可以簡(jiǎn)單說(shuō)明為什么連續(xù)光譜具有一個(gè)短波極限λ0。該理論認(rèn)為，當(dāng)能量為eV的電子和物質(zhì)相碰撞產(chǎn)生光量子時(shí)，光量子的能量至多等于電子的能量，因此輻射必定有一個(gè)頻率上限vm，該上限值由下式?jīng)Q定：
式中h為普朗克常數(shù)，c為光速；V單位為伏特，λ波長(zhǎng)為埃。
如果一個(gè)電子射入物質(zhì)后在發(fā)生有效碰撞（產(chǎn)生光量子）之前速度有所降低，則碰撞產(chǎn)生光量子的能量就會(huì)減小。由于多種因素使得發(fā)生有效碰撞的電子速度可以從零到初速連續(xù)的取值，因而出現(xiàn)了連續(xù)光譜，其波長(zhǎng)自λ0向長(zhǎng)波方向伸展。但量子論仍有缺陷，并不能解釋出能量從電子傳遞到光子的機(jī)制。特征X射線(xiàn)是出現(xiàn)在連續(xù)譜上的幾條具有一定波長(zhǎng)的、強(qiáng)度很高的譜線(xiàn)（圖1.4），但它只占X射線(xiàn)管輻射總能量的很小一部分，由于它和可見(jiàn)光中的單色光相似，也叫單色X射線(xiàn)。特征X射線(xiàn)的波長(zhǎng)和X射線(xiàn)管的工作條件無(wú)關(guān)，只取決于陽(yáng)極靶材組成元素的種類(lèi)，是陽(yáng)極元素的特征譜線(xiàn)。特征X射線(xiàn)的產(chǎn)生與陽(yáng)極靶物質(zhì)的原子內(nèi)部結(jié)構(gòu)緊密相關(guān)。原子系統(tǒng)內(nèi)的電子按泡利不相容原理和能量最DI原理分布于各個(gè)能級(jí)。陰極射線(xiàn)的電子流轟擊到陽(yáng)極靶面，若能量足夠高，靶內(nèi)一些原子的內(nèi)層電子會(huì)被轟出，使低能級(jí)出現(xiàn)空位，系統(tǒng)能量升高，處于不穩(wěn)定激發(fā)態(tài)（K殼層電子被轟出稱(chēng)為K激發(fā)態(tài)，L層電子被轟出稱(chēng)為L(zhǎng)激發(fā)態(tài)，依次類(lèi)推）。較高能級(jí)上的電子將向低能級(jí)上的空位躍遷，多余能量則以光量子的形式輻射出。
圖1.6描述了上述激發(fā)機(jī)制。處于K激發(fā)態(tài)的原子，不同外層的電子（L、M…層）向K層躍遷時(shí)放出的能量各不相同，產(chǎn)生的一系列輻射統(tǒng)稱(chēng)為K系輻射。同理，L層電子被擊出后，原子處于L激發(fā)態(tài)，所產(chǎn)生一系列輻射則統(tǒng)稱(chēng)為L(zhǎng)系輻射，依次類(lèi)推。
基于上述機(jī)制產(chǎn)生的X射線(xiàn)，其波長(zhǎng)只與原子處于不同能級(jí)時(shí)發(fā)生電子躍遷的能級(jí)差有關(guān)，而原子的能級(jí)是由原子結(jié)構(gòu)決定的，因此，這些有特征波長(zhǎng)的輻射將能夠反映出原子的結(jié)構(gòu)特點(diǎn)，就稱(chēng)之為特征光譜。
參與產(chǎn)生特征X射線(xiàn)的電子層是原子的內(nèi)電子層，這些內(nèi)層電子幾乎只受原子核影響，能量基本由原子核決定，與外層電子無(wú)關(guān)（外層電子主要決定原子的化學(xué)性質(zhì)及紫外、可見(jiàn)光譜)。因此，元素的X射線(xiàn)特征光譜比較簡(jiǎn)單，且隨原子序數(shù)作有規(guī)律的變化，特征光譜只取決于元素的種類(lèi)而與物質(zhì)處于何種化學(xué)或物理狀態(tài)無(wú)關(guān)。各系X射線(xiàn)特征輻射都包含幾個(gè)很接近的頻率。例如，K系輻射包含Kα1、Kα2和Kβ三個(gè)頻率，Kα1、Kα2波長(zhǎng)非常接近，相距0.004埃，實(shí)際使用中幾乎分不開(kāi)，統(tǒng)稱(chēng)為Kα線(xiàn)。Kβ線(xiàn)比Kα線(xiàn)頻率要高，波長(zhǎng)要短一些（見(jiàn)圖1.4）。Kα線(xiàn)是電子由 L層躍遷到K層時(shí)產(chǎn)生的輻射，而Kβ線(xiàn)則是電子由M層躍遷到K層時(shí)產(chǎn)生的（見(jiàn)圖1.6）。實(shí)際上L、M等能級(jí)又可分化成幾個(gè)亞能級(jí)，依照選擇法則，在能級(jí)之間只有滿(mǎn)足一定選律要求時(shí)躍遷才會(huì)發(fā)生。例如躍遷到K層的電子如果來(lái)自L(fǎng)層，則只能從LⅡ和LⅢ亞層躍遷過(guò)來(lái)；如果來(lái)自M層，則只能從MⅡ及MⅢ亞層躍遷過(guò)來(lái)。所以，Kα線(xiàn)就有Kα1和Kα2之分，Kβ線(xiàn)理論上也應(yīng)該是雙重的，但Kβ線(xiàn)的兩根線(xiàn)中有一根非常弱，因此可忽略。
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